Gruppengeschwindigkeit

Die grünen Punkte bewegen sich mit Gruppengeschwindigkeit,
der rote mit Phasengeschwindigkeit.

Die Gruppengeschwindigkeit $v_{\mathrm {g} }$ ist die Geschwindigkeit, mit der sich die Hüllkurve (d. h. der Amplitudenverlauf) eines Wellenpakets fortbewegt

v_{\mathrm {g} }={\frac {\partial \omega }{\partial k}}

,

also die partielle Ableitung der Kreisfrequenz $\omega$ der Welle nach der Kreiswellenzahl $k$ .

Zusammenhänge

Mit der Phasengeschwindigkeit

Über eine Fourier-Reihe kann man sich ein Wellenpaket als eine Überlagerung von Einzelwellen verschiedener Frequenzen vorstellen. Die Einzelwellen breiten sich jeweils mit einer bestimmten Phasengeschwindigkeit $v_{\mathrm {p} }$ aus, die angibt, mit welcher Geschwindigkeit sich Stellen konstanter Phase bewegen:

v_{\mathrm {p} }={\frac {\omega }{k}}=\lambda \,f

mit

der Wellenlänge $\lambda$
der Frequenz $f$ .

Durch Einsetzen von $\omega =v_{\rm {p}}\cdot k$ in die Definition der Gruppengeschwindigkeit ergibt sich nach Anwenden der Produktregel die Rayleighsche Beziehung:

v_{\mathrm {g} }=v_{\mathrm {p} }+k{\frac {\mathrm {\partial } v_{\mathrm {p} }}{\mathrm {\partial } k}}

Mit der Wellenlänge $\lambda =2\pi /k$ lässt sie sich auch schreiben als:

v_{\mathrm {g} }=v_{\mathrm {p} }-\lambda {\frac {\mathrm {\partial } v_{\mathrm {p} }}{\mathrm {\partial } \lambda }}

Mit der Dispersion

Die Dispersionsrelation $\omega (k)$ beschreibt, wie $\omega$ von $k$ abhängt:

ist $\omega$ proportional zu $k$ :

{\frac {\omega }{k}}=v_{\mathrm {p} }={\text{konst.}}

\Rightarrow {\frac {\partial v_{\mathrm {p} }}{\partial k}}={\frac {\partial v_{\mathrm {p} }}{\partial \lambda }}=0

so ist die Gruppengeschwindigkeit identisch mit der Phasengeschwindigkeit:

\Rightarrow v_{\mathrm {p} }=v_{\mathrm {g} }

und die Form der Einhüllenden bleibt erhalten.

Wenn $\omega$ nicht proportional zu $k$ ist:

{\frac {\omega }{k}}=v_{\mathrm {p} }={\text{f}}(f)\neq {\text{konst.}}\Rightarrow v_{\mathrm {p} }\neq v_{\mathrm {g} }

liegt Dispersion vor. In diesem Fall verbreitert sich die Hüllkurve des Wellenpakets, während es sich ausbreitet, z. B. bei Signalen in Lichtwellenleitern.

Mit der Signalgeschwindigkeit

In praktisch verlustfreien Medien

Oft stellt man sich die Gruppengeschwindigkeit als die Signalgeschwindigkeit $v_{s}$ vor, mit der das Wellenpaket Energie oder Information durch den Raum transportiert:

v_{\mathrm {s} }=v_{\mathrm {g} }

Dies stimmt in den meisten Fällen, und zwar immer dann, wenn Verluste vernachlässigt werden können:

In verlustbehafteten Medien

In verlustbehafteten Medien ist die Signalgeschwindigkeit nicht identisch der Gruppengeschwindigkeit:

v_{\mathrm {s} }\neq v_{\mathrm {g} }

Bei Lichtpulsen in stark verlustbehafteten Medien kann die Phasengeschwindigkeit wesentlich größer sein als die Gruppengeschwindigkeit und sogar größer als die Lichtgeschwindigkeit $c_{0}$ im Vakuum. Informationsübertragung mit Überlichtgeschwindigkeit ist jedoch nicht möglich, da hierfür die Frontgeschwindigkeit entscheidend ist, die niemals Überlichtgeschwindigkeit erreichen kann:

v_{\mathrm {s} }=v_{\mathrm {f} }\leq c_{0}

Die Frontgeschwindigkeit ist die Geschwindigkeit, mit der sich die Wellenfronten (d. h. Flächen gleicher Amplitude) und Diskontinuitäten der Welle bewegen. Sie ist definiert als Grenzwert der Phasengeschwindigkeit für unendlich große Kreiswellenzahl:

v_{\mathrm {f} }=\lim _{k\to \infty }v_{\mathrm {p} }

Weblinks

GAP-Optique – Department of Physics University of Geneva Switzerland: Quantum Correlations With Moving Observers (Memento vom 1. April 2007 im Internet Archive) (engl.; PDF-Datei; 89 kB)

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